Критические свойства одномерной модели самоорганизующейся сверхрешетки в переменном поле

Пономарёв Алексей Васильевич
Красноярский государственный университет

Научный руководитель: Алексеев Кирилл Николаевич, к.ф.-м.н.

Большое многообразие низкоразмерных физических объектов, особенно в биологических и физико-химических системах, делает актуальным построение и исследование простых моделей, описывающих динамику различных одномерных структур. Особый интерес вызывают критические свойства таких структур, в которых обнаруживается сверхчувствительность на внешние воздействия.

В настоящей работе исследуется модель двумерной динамики длинной и упругой линейной цепочки с неоднородным распределением подвижных “зарядов” на ней под действием слабых внешних постоянных и переменных сил. Затухание для упругих колебаний цепочки считается слабым, в то время как передвижение “зарядов” по цепочке характеризуется достаточно большой вязкостью. Рассмотрены различные отклики такой системы на внешние воздействия.

Известно, что в рассматриваемой одномерной модели линейной цепочки имеет место, так называемый, диссипативный резонанс при воздействии на цепочку слабого переменного поля: под действием переменного поля возникает самоорганизующаяся сверхрешётка “зарядов” на колеблющейся цепочке, приводящая к нарастанию колебаний в цепочке с частотой внешнего поля [1].

Нами изучались двумерные движения “зарядовой” цепочки по шероховатой поверхности под действием слабого постоянного поля, направленного вдоль поверхности. Наличие поверхностных потенциальных барьеров приводит к пороговой зависимости подвижности цепочки от внешнего поля. Однако, как показывают результаты проведенного численного моделирования, присутствие даже очень слабого переменного поля делает подвижность цепочки отличной от нуля, что приводит к медленному дрейфу цепочки по поверхности в слабом постоянном поле.

Этот эффект является ещё одним проявлением диссипативного резонанса с характерной особенностью отсутствия выделенной резонансной частоты [1]. Цепочка самонастраивается на внешнюю частоту в довольно широких пределах. Время нарастания колебаний цепочки и, соответственно, время прохождения через потенциальный барьер, определяются временем возникновения “зарядовой” сверхрешётки в цепочке :

 (1)

 и - вязкости “заряда” и цепочки, и F - частота и амплитуда силы внешнего переменного поля, c - скорость распространения упругих колебаний в цепочке.

Список литературы:

[1] Карнаухов А.В., Биофизика, т.42, вып 4, 971-977 (1997).

(c) АСФ России, 2001